ferroelectric phase transition
简介
铁电体的顺电态和铁电态之间的结构相变称为铁电相变. 它有两种类型： 位移型和有序-无序型. 前者指晶胞中的原子经少许位移，即由高温无偶极矩的顺电相转变为低温的有自发极化的铁电相，BaTiO3晶体属于位移型. 后者指在顺电相中有固有偶极子但取向是随机的，无宏观极化，在相变温度以下偶极子取向有序化，形成有自发极化的铁电态;KH2PO4和NaNO2晶体属于有序-无序型.
铁电相变有一级和二级之分. 一级铁电相变时，序参量自发极化Ps在相变温度TC有一突变. 二级铁电相变时Ps的变化是渐变的，在TC处为零，随温度降低而逐渐增大.在TC附近各种物理性质都发生反常变化，其中最具有特征性的是介电常数ε随温度T的变化
称为Curie-Weiss定律，其中ε0为与温度无关的部分，C为Curie-Weiss常数，T0为Curie-Weiss温度.对于二级相变，T0即为相变温度，或称为Curie温度TC.对于一级相变，T0小于TC.
Devonshire根据Landau的结构相变理论提出了铁电相变的唯象理论.假定Gibbs函数G为序参量极化强度P的偶函数，可展开为P的幂级数形式
假定α=a(T-T0)，γ和δ与温度无关.γ>0时可导出二级相变，γ<0时为一级相变.
铁电相变的微观理论曾有过关于BaTiO3(位移型)的经典模型.每个偶极子感受到来自所有其它偶极子的偶极相互作用，相当于一个局域电场(Lorentz场)，该电场与极化强度成正比，即为βP，β为与偶极子在晶格中的位置有关的常数. 偶极子在局域场作用下极化时，其极化率随温度降低而增大，由于合作现象而出现自发极化.
Cochran于1960年提出了位移型铁电相变的晶格动力学理论，即软模理论.当接近铁电相变温度时，横光学模之一的频率ωTO趋于零，称为铁电软模.ω2TO相当于弹性恢复力的力常数，恢复力趋于零意味着晶格失稳，发生铁电相变.
拓展资料
铁电相 反铁电相变 铁电畴变 铁弹相变 电相变 铁电反铁电相变 反铁电－铁电相变 铁电-反铁电相变 反铁电-铁电相变 反luosiming变